скорость звука

скорость распространения (относительно среды) малых возмущений давления. В совершенном газе (например, в воздухе при умеренных температурах и давлении) С. з. не зависит от характера распространяющегося малого возмущения и одинакова как для монохроматических колебаний различной частоты {{}}, так и для слабых ударных волн. В совершенном газе в рассматриваемой точке пространства С. з. а зависит только от состава газа и его абсолютной температуры Т: a = (dp/d{{}})1/2 = ({{}}p/{{}})1/2 = ({{}}RT/{{}})1/2, где dp/d{{}} — производная давления по плотности для изоэнтропического процесса, {{}} — показатель адиабаты, R — универсальная газовая постоянная, {{}} — молекулярная масса (в воздухе a  20,1T1/2 м/с. при 0{{°}}C a = 332 м/с). В газе с физико-химическими превращениями, например, в диссоциирующем газе, С. з. будет зависеть от того, как — равновесно или неравновесно — протекают эти процессы в волне возмущения. При термодинамическом равновесии С. з. зависит только от состава газа, его температуры и давления. При неравновесном протекании физико-химических процессов имеет место дисперсия звука, то есть С. з. зависит не только от состояния среды, но и от частоты колебаний {{}}. Высокочастотные колебания ({{  }}, {{}} — время релаксации) распространяются с замороженной С. з. aj, низкочастотные ({{ }} 0) — с равновесной С. з. ae, причём aj > ae. Отличие aj от ai как правило, невелико (в воздухе при Т = 6000{{°}}С и p = 105 Па оно составляет около 15%). В жидкостях С. з. значительно выше, чем в газе (в воде a  1500 м/с).